Géométrie du groupe d'Heisenberg (1)

• Pierre Pansu (Université Paris-Sud)

Room: Amphithéâtre Becquerel On part d'un sujet de concours (X 2014) où est introduit le groupe d'Heisenberg de dimension 3 : c'est l'ensemble des matrices 3x3 triangulaires supérieures et avec des 1 sur la diagonale. Les chemins de Carnot sont les chemins dont la vitesse, à translation à gauche près, est confinée dans un plan. La non-commutativité permet de relier deux éléments quelconques du groupe d'Heisenberg par un chemin de Carnot, et de définir la distance de Carnot. Sa dimension de Hausdorff est 4. Tout est à l'avenant : bien qu'elle relève du calcul différentiel le plus ordinaire, la géométrie de Carnot est fractale. On tâchera de décrire la vie dans un univers aussi étrange. On expliquera aussi en quoi cette géométrie émerge de la thermodynamique, de la théorie du contrôle optimal, et comment elle est intimement attachée aux groupes nilpotents.

Variations sur un théorème de Stone-Von Neumann (1)

• Francis Nier (Université Paris 13)

Room: Amphithéâtre Becquerel Les exposés porteront sur le théorème de Stone-Von Neumann qui historiquement a été motivé par la synthèse des deux actes fondateurs de la mécanique quantique, par Heisenberg d'une part et par Schrödinger d'autre part. Une démonstration complète du théorème sera donnée et ensuite la quantification des transformations linéaires symplectiques sera présentée. Outre son aspect fondamental pour la mécanique quantique, le théorème de Stone-Von Neumann a eu de nombreuses conséquences dans le développement des mathématiques du XXème siècle et ce jusqu'à aujourd'hui. Nous appuyant sur des éléments de la démonstration du théorème, nous évoquerons notamment ses incidences dans le domaine de l'analyse.

Géométrie du groupe d'Heisenberg (2)

• Pierre Pansu (Université Paris-Sud)

Room: Amphithéâtre Becquerel

L'algèbre de Lie de Heisenberg et l'espace de Fock (1)

• Olivier Schiffmann (CNRS, Université Paris-Sud)

Room: Amphithéâtre Becquerel L'espace de Fock, introduit en mécanique quantique dans les années 1930, est une modélisation d'un système quantique contenant un nombre arbitraire de particules non distinguables dont les états prennent valeur dans un espace de Hilbert (séparable, de sorte que ces états sont paramétrés par un entier). D'un point de vue mathématique, c'est une représentation de l'algèbre de Lie de Heisenberg, une algèbre de Lie de dimension infinie; dans un sens que nous préciserons, c'est même l'unique représentation (irréductible) de cette algèbre de Lie. Cela a des conséquences importantes : par exemple, l'espace de Fock construit à partir de bosons (particules pouvant être à plusieurs dans le même état quantique) est isomorphe à celui construit à partir de fermions (particules ne pouvant occuper à plusieurs le même état quantique) : c'est la correspondance bosons-fermions.

Variations sur un théorème de Stone-Von Neumann (2)

• Francis Nier (Université Paris 13)

Room: Amphithéâtre Becquerel

L'algèbre de Lie de Heisenberg et l'espace de Fock (2)

• Olivier Schiffmann (CNRS, Université Paris-Sud)

Room: Amphithéâtre Becquerel